新書推薦：
《
拯救免疫失衡
》
售價：HK$
57.3
《
收尸人
》
售價：HK$
74.8
《
大模型应用开发：RAG入门与实战
》
售價：HK$
91.8
《
不挨饿快速瘦的减脂餐
》
售價：HK$
68.8
《
形而上学与存在论之间：费希特知识学研究（守望者）（德国古典哲学研究译丛）
》
售價：HK$
113.6
《
卫宫家今天的饭9 附画集特装版（含漫画1本+画集1本+卫宫士郎购物清单2张+特制相卡1张）
》
售價：HK$
135.7
《
化妆品学原理
》
售價：HK$
57.3
《
万千教育学前·与幼儿一起解决问题：捕捉幼儿园一日生活中的教育契机
》
售價：HK$
48.3
|
| 編輯推薦： |
|
《量子化学教程》可作为高等院校的研究生、高年级本科生和教师的教学参考书。此外，也可供各学科进行量子化学计算的科研人员阅读和参考。《量子化学教程》以成熟的课堂讲稿为基础写成，有较好的数学和结构化学基础的读者可自学此书。
|
| 內容簡介： |
|
《量子化学教程》内容有两大部分：量子力学基础和现代量子化学。 在量子力学基础部分，讲授量子化学的各种方法所涉及的量子力学知识，有一个相对完整的体系和一定的深度。在现代量子化学部分，讲授目前正用于研究的最基本方法（从头算分子轨道理论方法RHF和UHF）的完整理论，讲述考虑相关能的量子化学高级计算方法（CI,MCSCFCASSCF,MRCI,MBPT）的理论以及密度泛函理论方法，使学生能够用现代量子化学计算方法来研究化学问题。
|
| 目錄：
|
前言
量子力学基础部分
第1章薛定谔方程3
1.1薛定谔方程3
1.2箱中粒子8
1.3一维谐振子13
第2章算子17
2.1括号标记法17
2.2算子18
2.3算子的本征函数和本征值22
2.4算子和量子力学23
2.5平均值24
2.6厄米算子26
第3章角动量31
3.1几种物理量的同时测定31
3.2单粒子体系的角动量35
3.3角动量的阶梯算子法41
第4章氢原子45
4.1中心力问题45
4.2氢原子问题47
4.3两粒子刚性转子51
第5章量子力学的定理53
5.1按本征函数的展开53
5.2可对易算子的本征函数55
5.3测量和态的叠加59
5.4宇称算子，投影算子理论61
5.5量子力学假设64
第6章近似方法68
6.1变分法68
6.2线性变分方法70
6.3微扰理论方法（非简并微扰理论）75
6.4氦原子基态能级的近似处理79
第7章电子自旋和泡利原理84
7.1电子自旋84
7.2阶梯算子理论用于电子自旋角动量86
7.3泡利原理89
7.4氦原子91
现代量子化学部分
第8章多电子波函数和算子97
8.1电子问题98
8.2轨道，Slater行列式100
8.3Slater定则103
8.4从自旋轨道向空间轨道的过渡106
8.5Slater定则的推导109
第9章Hartree-Fock 近似和从头计算法114
9.1Hartree-Fock方程115
9.2限制性的闭壳层HF方法，Roothaan方程121
9.3非限制性的开壳层HF方法，Pople-Nesbet方程131
9.4基函数集136
第10章量子化学高级计算方法138
10.1相关能和量子化学高级计算方法138
10.2N-电子基函数集138
10.3组态相互作用方法141
10.4多种CI变种的简介144
10.5多体微扰理论方法145
第11章化学问题的理论计算研究153
11.1分子构型的计算研究154
11.2化学反应的计算研究155
11.3从头计算量子化学软件156
11.4密度泛函理论157
各章习题163
|
| 內容試閱：
|
"第1章薛定谔方程
由于结构化学课程中已讲过薛定谔方程，本书不再去讲述量子力学的历史背景，直接讲量子力学的内容
1.1薛定谔方程1.1.1波函数薛定谔Schrdinger方程是体系的状态函数即波函数所要满足的微分方程我们首先来看波函数
波函数：在量子力学中，体系的状态用坐标和时间的函数Ψ来描述，这个函数称为状态函数或波函数，它包含了关于体系的可确定的全部信息
本书所讲的量子力学，有8个基本假设，波函数是假设之一对波函数的上述定义假设中提到的说法作如下解释
“体系的状态”：一个体系可以处于不同的状态，如氢原子体系可以处于基态能量最低，也可以处于激发态一个体系的不同的状态要用不同的波函数来描述如果在行文中看到“体系的波函数”，那是指体系基态的波函数
一维空间中单粒子体系各状态的波函数为Ψx，t；三维空间中单粒子体系的波函数为Ψx，y，z，t或Ψr，θ，φ，t；三维空间中n-粒子体系的波函数为Ψx1，y1，z1， ，xn，yn，zn，t如果要考虑微观粒子的自旋，波函数还要含有自旋坐标见第7章
“可确定的全部知识”：可以理解为，有了波函数，可计算出体系的某个状态的各种性质的测量值平均值
一般来说，波函数是实变量复函数玻恩假设波函数的复数模的平方
给出时刻t在x处粒子出现的几率密度，而|Ψx，t|2dx表示时刻t时在x与x+dx之间找到粒子的几率在整个空间，粒子出现的几率为1，则有
这就是波函数的“归一化”从数学上讲，对|Ψx，t|2关于x积分后，还应是t的函数，现在积分结果与t无关，这表示在任何时刻t都是“归一的”
1.1.2含时间的薛定谔方程
含时间的薛定谔方程简称含时S-方程是量子力学假设之一以一维空间单粒子为例来说明，波函数Ψx，t要满足该体系的含时薛定谔方程，即
对方程的解Ψx，t有归一化要求，即∫∞-∞|Ψx，t|2dx=1方程中=h2π，h为普朗克Planck常量6.6×10-27erg s1erg=1dyn cm=10-7J；i =-1；m 为粒子的质量；Vx，t 是体系的势能函数
引进哈密顿算子算子即算符：
含时薛定谔方程1.2可写作
1.1.3不含时间的薛定谔方程——定态薛定谔方程1. 分离变量处理仍以一维空间单粒子体系为例
如果Vx，t=Vx，即势能函数不含时间，我们可对含时S-方程作如下的分离变量处理
设Ψx，t=ftψx，代入含时S-方程1.2
原方程1.2中的偏导数变成了各函数因子的常导数将上式的等号两边同时除以ftψx，
式1.5等号两端相等的两部分应等于一个函数，这个函数原则上应含有x和t，记为Ex，t因式1.5右端部分不含t，Ex，t也不含t；因式1.5左端部分不含x，Ex，t也不含x最终断定Ex，t=E是不含x，也不含t的常数这一推理过程表达在式1.6中分离变量方法在本书中还要多次使用，推理过程都是类似的
由式1.6的第一和第四部分的相等得到微分方程
解得ft=Ae-iEtA为常数由式1.6的第二和第四部分的相等得到微分方程
这样从含时S-方程得到两个微分方程，即1.7关于时间变量和1.8关于所有的坐标变量解方程1.8需要知道Vx的具体形式得到ψx和E从而得到在势能不含时间情况下的含时S-方程的解
原ft中的常数A进入ψx，只保留它的指数部分
2.不含时间的薛定谔方程——定态S-方程
在势能函数不含时间的条件下，对含时S-方程进行上述分离变量处理后，得到的关于ψxψx1，y1，z1， ，xn，yn，zn的方程1.8，称为不含时间的薛定谔方程，又叫定态S-方程利用式1.3的哈密顿算子H的定义V中不再含t，定态S-方程1.8可写作Hψx=Eψx1.10对应于式1.9的波函数，考察几率密度：
可见在势能不含时间的情况下，几率密度不随时间而变，所以称为“定态”；对Ψ的归一化从而变为对ψ的归一化：
以后我们会看到，方程1.10中的H算子是能量所对应的量子力学算子，E是H算子的本征值，是能量定态有固定的能量E
我们以上本节1和2这样做的前提是：体系的势能函数不含时间以后，我们总是处理定态S-方程简称S-方程，称ψx为波函数
3.三维空间中n-粒子体系的定态S-方程
先给出三维空间中单粒子体系的定态S-方程："
|
|
購物車/收銀台(0) | 在線留言板
| 付款方式
| 運費計算
| 聯絡我們
| 幫助中心 |
加入書簽
HOME
新書上架
